На цьому шляху пучок протонів фокусується і повертається на 75 градусів. «Вприскування» протонів в камеру відбувається в ту мить, коли магнітне поле досягає 150 ерстед. Помилитися з впусканням не можна навіть на мільйонні долі секунди! Магнітне поле іншої величини заверне протони на внутрішню або на зовнішню стінку вакуумної камери. Особливо точним повинен бути витриманий напрям пучка, що впускається, воно коректується з точністю до сотих частинок градуса! У двох інших прямолінійних проміжках поміщаються пролітні трубки - прискорюючи електроди, - пов'язані з генератором високої частоти. За один оберт протони в середньому набувають порівняно невеликої енергії в 2200 електрон-вольт. Але таких обертів по орбіті завдовжки в 200 м протони за час наростання магнітного поля до 13 000 ерстед зроблять близько 4,5 мільйонів! Всього за 3,3 сек протон проходить шлях завдовжки в 900 000 км, тобто в два з гаком разу більше відстані від Землі до Місяця. Весь цей довгий шлях здійснюється у вакуумній камері. Перетин камери складає 2 м завширшки і 36 см у висоту.

Вакуумна камера синхрофазотрона - подвійна. Зовнішня камера утворюється полюсними черевиками магніта, ущільненим текстолітом і гумою. У цій камері підтримується тиск в 1 мм. рт. ст. Внутрішня камера виконана з листів нержавіючої сталі, трохи товще за лезо безпечної бритви з ущільненням із спеціальної гуми, і в ній підтримується тиск 0,00001 мм.рт.ст. Дивлячись на великий перетин камери - в ній вільно може влягтися людина високого зросту - можна подумати, що не так вже важко забезпечити успішний рух по ній протонів. Проте це не так. Істотною є не ширина камери, а її відношення до радіусу орбіти; воно складає всього чотири відсотки.

Перш ніж будувати величезний прискорювач, фізики провели складні теоретичні розрахунки. У них було детально розглянутий рух протонів з моменту впуску до кінця прискорення.

Поведінка частинок виявилася дуже складною. По-перше, вони беруть участь в русі по рівноважній орбіті з резонансною частотою. Інший рух частинок - це коливання біля рівноважної орбіти, пов'язані з автофазуванням частинок. Ці радіально-фазові коливання - повільні, період їх в тисячу разів більше періоду звернення частинок. Завдяки радіально-фазовим коливанням протони рухаються по «миттєвих» орбітах. Нарешті, існує третій вид коливань частинок - вільні або бетатронні. Вони відбуваються при відхиленні частинок від орбіти, при впусканні в прискорювач, при розсіянні на залишках газу чи з інших причин. Під дією фокусуючих сил вільні коливання швидко затухають. Розрахунки теоретиків дозволили вибрати оптимальні умови впускання, форму магнітного поля, з'ясувати причини можливих втрат частинок. Були визначені якнайкращі параметри прискорювача, зокрема розміри доріжки, по якій рухаються протони. Щоб добитися руху по такій доріжці, величезний магніт зібраний з точністю до частинок міліметра! Спеціальні обмотки, що коректують, на нім компенсують спотворення, викликані впливом залишкового магнетизму і насичення сталі. Зв'язок частоти електричного поля і магнітного поля підтримується з точністю до 0,1 відсотка.

Електромагніт синхрофазотрону споживає величезну потужність в 140 000 кіловольтампер. Чотири живлячі агрегати забезпечено масивними маховиками. У них запасається енергія, необхідна для створення імпульсу струму в електромагніті. До них же повертається енергія магнітного поля (за вирахуванням втрат на тепло) при його спаді. Перетворення механічної енергії в електричну і зворотне перетворення здійснюються за допомогою синхронних машин, безпосередньо пов'язаних з іонними перетворювачами.

На виході синхрофазотрону отримують короткі імпульси протонів, прискорених до 10 Гев. Ці імпульси з'являються 5 разів на хвилину.

3.4 Колайдер 

Існує два типи прискорювальних установок: прискорювачі з нерухомою мішенню і прискорювачі із стрічними пучками (або колайдери). У прискорювачах першого типу частинки після прискорення виводять з прискорювальної камери і направляють на нерухому мішень, наприклад, металеву пластину. В цьому випадку далеко не вся кінетична енергія прискореної частинки може бути “вкладена” в процес, що вивчається, наприклад, у внутрішнє збудження атомного ядра або частинки-мішені або в народження нової частинки, оскільки значна, а часто і переважна частина цієї енергії не може бути “вилучена” у частинки, оскільки йде на “забезпечення” виконання закону збереження імпульсу - великий імпульс частинки до зіткнення повинен зберегтися у вигляді великого імпульсу (а значить, і кінетичній енергії) продуктів реакції.
Конкретні оцінки дозволяють побачити величезну різницю між кінетичними енергіями, наприклад, протонів в прискорювачі з нерухомою мішенню і із зустрічними пучками, які необхідні для народження частинок великої маси. Величезна енергетична перевага прискорювачів на зустрічних пучках зробила їх абсолютно необхідним атрибутом провідних сучасних центрів дослідження фізики елементарних частинок. Є дві основні схеми реалізації колайдерів (мал. 19). Якщо зустрічні пучки складаються з частинок, що мають рівні маси і протилежні по знаку заряди ( античастки, наприклад, електрон-позитрон або протон-антипротон), то для обох пучків використовується одне кільце магнітів (мал. 19б). У деяких точках цього кільця є ділянки взаємодії прискорених зустрічних пучків. Якщо ж зустрічні частинки мають однакові заряди або різні маси (наприклад, протон-протон або електрон-антипротон), то необхідно два кільця магнітів і в деяких місцях створюються області зіткнення (перетини) пучків (мал. 19а). В зустрічних пучках, рухомих один одному на зустріч накопичується максимально можливе число частинок (до 1015 в пучку). Проте накопичувана щільність частинок мала і при кожному оберті реальні зіткнення відчувають невеликі кількості частинок.

Мал. 19. Два типи прискорювачів на зустрічних пучках: а - для частинок, що мають однакові заряди або різні маси (наприклад, протон-протон або електрон-протон); б